Научный журнал

Фундаментальные исследования

ISSN 1812-7339

"Перечень" ВАК

ИФ РИНЦ = 1,674

• Авторы
• Резюме
• Файлы
• Ключевые слова
• Литература

Мясников В.М. 1 Сажин С.Г. 1 Костиков Е.С. 1 Добротин С.А. 1

---

1 Дзержинский политехнический институт Нижегородского государственного технического университета им. Р.Е. Алексеева, Дзержинск

Вторичная обработка дефектоскопического сигнала при локализации течей способом щупа, использующим принцип пассивного сканирования, основывается на формализованных параметрах дефектоскопического пика, получаемых из результатов математического моделирования. Математическая модель должна учитывать усреднение концентрации утечки пробного газа в анализируемой пробе, отбираемой из порового пространства. По материалам исследования средней концентрации пробного газа в анализируемой пробе, установлена ее зависимость от типа воздействия на грани пористого листа и характерных размеров области усреднения. Исследование влияния средней концентрации пробного газа в анализируемой пробе на чувствительность контроля целесообразно представить в виде отношения расстояния от течи до точки отбора пробы к характерному размеру области усреднения. Установлено, что при условиях воздействия на грани пористого материала защитного газа чувствительность контроля достигает максимального значения в условиях указанного отношения, равного 0,87. Если формирование утечки происходит в листе пористого материала с ограничивающей плоскостью, а отбор производится с поверхности листа, то максимум средней концентрации отсутствует.

Статья в формате PDF

585 KB

течь

локализация течей

пробный газ

утечка

1. Сажин С.Г., Мясников В. М. Классификация установок для локализации течей // Дефектоскопия. – 2009. – № 10. – С. 88–93.

2. Сажин С.Г., Мясников В.М. Определение координат мест негерметичности в сварных швах // Мир измерений. – 2007. – №11. – С. 47–49.

3. Сажин С.Г., Добротин С.А., Мясников В.М. Газоаналитический метод определения мест течи // В мире неразрушающего контроля. – 2009. – № 2. – С. 8–10.

4. Хейфец Л.И., Неймарк А.В. Многофазные процессы в пористых средах. – М.: Химия, 1982. – 320 с.

5. Пат. 101187 RU, МПК G 01 M 3/02. Устройство для локализации течей / Е.С. Костиков, В.М. Мясников, С.Г. Сажин. – Нижегородский государственный технический университет. – № 2010117112/28; Заявл. 29.04.2010; Опубл. 10.01.2011.

Согласно классификационным признакам [1] в установках для локализации течей используется метод активного или пассивного сканирования. Метод пассивного сканирования предполагает равномерное движение датчика регистрации утечки или пробоотборного устройства (щупа) по заданной траектории. Затем дефектоскопическая информация подлежит обработке с целью определения величины течи и её местоположения. Координаты течи находятся путем сопоставления формализованных параметров дефектограммы [2] реального дефектоскопического пика с эталонным, полученным в результате математического моделирования процесса массопереноса пробного газа от течи к датчику течеискателя. Координаты течи по направлению сканирования определяются по первому моменту, а расстояние от течи до траектории сканирования находится по отношению начального нулевого момента к высоте дефектоскопического пика [3].

Точность определения положения течи зависит от выбранной математической модели, включающей все стадии процесса переноса утечки пробного газа. Математическая модель, представленная в работе [2], описывает накопление утечки пробного газа в среде материала с пористой структурой. Эта модель применима для потоков отбираемой пробы менее 10^-4 м³×Па/с. Для бо́льших потоков математическая модель должна включать в себя стадию усреднения концентрации по области отбора. В связи с этим возникла необходимость исследовать влияние геометрических размеров этой области на среднюю концентрацию пробного газа в ней.

Для поставленной цели сформулированы задачи исследования: выбрать метод усреднения концентрации пробного газа в области отбора пробы; установить взаимосвязь между характерным размером области усреднения с учетом способа формирования утечки пробного газа, скорости движения щупа и движения анализируемой пробы по капилляру.

Так как накопление утечки целесообразно осуществлять в среде с пористой структурой [2], то необходимо выбрать метод усреднения концентрации пробного газа в окрестности течи. Существует два метода усреднения скалярных или векторных величин в пористом материале: усреднение по пространству пор в элементарном физическом объеме или по элементарному физическому объему [4]. В данной работе усредненная концентрация пробного газа в анализируемой пробе оценивалась по элементарным физическим объемам. Выбор данного метода обусловливается тем, что концентрационное поле пробного газа описывается с позиции принципа квазигомогенного приближения, который заключается в том, что коэффициент диффузии пробного газа находится на основе коэффициента эффективной диффузии [D], полученного эмпирически.

Установлено, что если отбор пробы происходит из порового канала пористого листа с высотой Н, длиной a и шириной b, грани которого орошаются газом, не содержащим пробный, то область усреднения имеет форму усеченной сферы (рис. 1, а), а при накоплении утечки в листе с ограничивающей плоскостью - форму цилиндра (рис. 1, б).

Рис. 1. Области усреднения концентрации пробного газа:
а - с поверхности изделия; б - с ограничивающей плоскостью:
1 - контролируемая поверхность изделия; 2 - ограничивающая плоскость;
3 - пробоотборник; 4 - область усреднения

В обоих случаях характерным размером области отбора является радиус усреднения , который определяется из баланса потоков анализируемой пробы, поступающих из области усреднения в транспортный капилляр.

В случае отбора пробы с контролируемой поверхности и при накоплении утечки пробного газа в условиях воздействия на грани пористого листа газа, не содержащего пробный, радиус усреднения определяется из равенства, полученного из материального баланса:

 (1)

При накоплении утечки с ограничивающей плоскостью радиус усреднения рассчитывается как

 (2)

где W_щ, W_к - скорость движения щупа и анализируемой пробы в капилляре; d_к - диаметр капилляра; ε - пористость материала.

Средняя концентрация в анализируемой пробе <C> находилась по методу Монте-Карло:

где С_k - значение концентрации утечки в k-й точке, принадлежащей области отбора; p - число точек усреднения.

Координаты точки k определялись из соотношений:

где θ, d - случайные величины, имеющие равномерное распределение в области ; , x_щ, y_щ - координаты положения щупа.

Ранее [2] было установлено, что концентрационное поле в листе пористого материала описывается уравнением:

где

q_i - поток i-й течи с координатами x_i, y_i.

Так как сканирование пробоотборника происходит на фиксированной высоте, то нет необходимости учитывать зависимость концентрации от координаты z. Следовательно, в результате интегрирования функции концентрационного поля по z от 0 до Н получается уравнение

где

Поочередное усреднение по координатам y и x позволяет получить среднюю концентрацию в исследуемой точке

Благодаря множителю

происходит уменьшение доли вклада в сумму ряда для среднего значения членов с большим значением m, n, что позволяет уменьшить объем вычислений при нахождении C_k, не теряя при этом точности полученных результатов.

На рис. 2 показана зависимость концентрации на входе в пробоотборник от отношения расстояния R от течи до пробоотборника к радиусу усреднения. Зависимость позволяет установить влияние радиуса усреднения на чувствительность контроля. Результаты получены при формировании утечки в листе пористого материала в условиях орошения его граней газом, не содержащим пробный.

Рис. 2. Зависимость концентрации <C> = R/<r> на входе
в пробоотборник (с орошением газом, не содержащим пробный газ)

Максимальная чувствительность испытания достигается при R/<r> = 0,87. В ходе экспериментальных исследований было установлено, что с увеличением радиуса усреднения снижается точность определения положения двух течей в условиях наложения их концентрационных полей.

Результаты аналогичных исследований при условии формирования утечки в листе пористого материала с ограничивающей плоскостью показаны на рис. 3.

Рис. 3. Зависимость концентрации <C> = R/<r> на входе
в пробоотборник (с ограничивающей плоскостью)

По результатам исследования установлено, что характер зависимости <C> = R/<r> не меняется в случае, когда область усреднения ограничена окружностью, расположенной в плоскости, параллельной контролируемой поверхности. Необходимость этих результатов вызвана моделированием процесса поиска течей в условиях отсутствия операций отбора и транспортировки анализируемой пробы из порового пространства [5]. В этом случае преобразование утечки происходит в результате контакта чувствительного элемента детектора с поверхностью пористого листа.

В заключение следует отметить, что исследованная зависимость влияния геометрических размеров области отбора на среднюю концентрацию пробного газа в ней показывает, что концентрация утечки в анализируемой пробе зависит от характерного размера <r> зоны усреднения при потоках больше 10^-4 м3∙Па/с. Концентрация в зоне усреднения связана с конструктивными и технологическими параметрами средств отбора пробы и способами накопления утечки в среде с пористой структурой. Максимальная чувствительность достигается при R/<r> = 0,87.

Рецензенты:

Никандров И.С., д.т.н., профессор кафедры «Автомобильный транспорт и механика» Дзержинского политехнического института НГТУ им. Р. Е. Алексеева, г. Дзержинск;

Луконин В.П., д.т.н., профессор кафедры «Автоматизация и информационные системы» Дзержинского политехнического института НГТУ им. Р. Е. Алексеева, генеральный директор ФГУП «НИИ полимеров им. академика В. А. Каргина», г. Дзержинск.

Работа поступила в редакцию 07.07.2011.

Библиографическая ссылка